Efeito de absorção de energia em efeitos fotoelétrico, termoletrico, termoiônico, espalhamentos e pares.

Efeitos 1.770 a 1780.

Pois vai depender do sistema [ACCdG], ângulos de inserção, e distância de ação, como também dos tipos e densidades dos materiais, e dos tipos e potenciais dos isótopos dos materiais.

A energia de ligação entre partículas, assim como radiações e tunelamentos dependem dos [ACCdG]. Ou seja, a energia de ligação é variacional e relativístico indeterminista, assim como o princípio da exclusão.

Num sistema de picos e variáveis, e ponto crítico sempre haverá novas marcas e pontos em cada ínfimo instante. Ou seja, se torna uma incerteza relativística.

μ$\mu$ representa a seção de choque de interação entre cada fóton e o meio que atravessa, por unidade de volume. Este pode ser escrito como a soma de coeficientes parciais para cada uma das interações, consideradas de forma independente, levando em consideração [ACCdG] ou seja,

μ=σr+τ+σe+κ + [ACCdG].

Uma vez que os valores de τ$\tau$ , σ$\sigma$ , e κ$\kappa$ além de dependerem da energia incidente da radiação eletromagnética, dependem também das propriedades do meio material (tais como estado físico ou fase).

porem, já foi visto que estado físico ou mudanças de fases são variáveis e relativísticos indeterminados, ou seja, um estado físico sempre é um trans-estado Graceli e depende dos [ACCdG], e o mesmo acontece para os fluxos e efeitos de mudanças de fases.

em um mesmo trans-estados se tem infinitos outros estados e transformações e oscilações aleatórias.

[ d = categorias dimensionais de Graceli].

área aparente de um centro de interação.

 área aparente que um centro de interação (núcleo, elétron, átomo+ [ACCdG]) apresenta para que haja uma interação com a radiação que o atinge. A dimensão da seção de choque é [L 2${}^2$ ] e a unidade no SI é o [m 2${}^2$ ]. Como, nesse caso, ela é utilizada para dimensões da ordem do raio do núcleo, é adotada uma unidade especial, o barn (b), que vale 10 −28${}^{-28}$ m 2${}^2$ .

Uma fonte radioativa puntual é capaz de se propagar anisotropicamente em um espaço tridimensional, contudo ela nunca obedece a lei do inverso do quadrado de sua distância radial . a sua intensidade a uma dada distância r é a quantidade conservada na superfície de uma esfera (fluxo de partículas incidentes) dividida pela área da esfera: porem, se deve levar em consideração não apenas a área mas fundamentalmente todos os fenômenos e  densidades que estão acontecendo dentro dos átomos que estão nesta área, ou seja, o conceito de área se torna relativista e indeterminado conforme [ACCdG].

I=Φf [ACCdG] 4πr2

seção de choque de uma dada fonte de radiação em relação um alvo (meio material) fundamentado no sistema de Graceli.

O fluxo Φf${\text{Φ}}_f$ , incidindo sobre um alvo de área A, espessura d e densidade n b${}_b$ . O número de átomos no alvo é Nb=nbAd$N_b=n_{b}Ad$ . Ao incidir um feixe monoenergético de fótons sobre o alvo, o número de núcleos por unidade de tempo que irão interagir com o alvo (N) é proporcional ao número de fótons por unidade de tempo no feixe e o número de átomos no alvo por unidade de área, levando em consideração também o número atômico, tipos de isotopos, tipos de interações como de íons, elasticas, eletrostática, de ondas eletromagnetica, agentes e cadeias de Graceli, tunelamentos, temperaturas, radioatividades, e outros agentes. A constante de proporcionalidade depende dos processos físicos envolvidos na interação e é chamada de seção de choque atômica total, dada por:agentes, categorias e cadeias de Graceli [ACCdG]].

σb=N + [ACCdG]ΦfNb

Efeitos de atenuação com [ACCdG].

1.781 a 1790.

Efeitos de atenuação de massa, energia e radiações, e tunelamento e interações de íons conforme [ACCdG]. Onde também se tem variações e efeitos de intensidades de probabilidades conforme os [ACCdG].

A atenuação de massa. NA${}_A$= 6,0221367 × 1023$23$átomos/mol é o número de Avogadro e A é o peso atômico relativo (em g/mol). com curvas de coeficientes de atenuação do chumbo em função da energia. No pico denominado de pico de absorção K para o efeito fotoelétrico. Sua origem deve-se para que o processo fotoelétrico ocorra com um elétron em particular, a energia do fóton não pode ser menor que a energia de ligação B e deste elétron no átomo porem, já foi mostrado por Graceli que a energia de ligação é um fenômeno variacional relativístico indeterminado conforme os [ACCdG].

Para fótons com energia maior que Be$e$, a probabilidade decresce à medida que cresce essa energia e os agentes os [ACCdG]., isto é, a probabilidade de interação é máxima quando a energia do fóton for igual a energia de ligação B e$e$. Quando a energia do fóton atinge a energia de ligação da camada K, há então uma descontinuidade na curva que descreve a probabilidade de interação em função da energia e os agentes os [ACCdG], chamada de pico de absorção K. A probabilidade de interação, que vinha decrescendo com o aumento da energia do fóton, sofre um acréscimo repentino para depois cair novamente. Efeito similar ocorre com todas as camadas, onde todas tem efeitos variacionais próprios e conforme as intensidades de energias e os [ACCdG].

Sendo que terá variações para todos os tipos de materiais, isótopos, entropias e dilatações, e fluxos quântico vibratórios, sobre também fenômenos de espalhamentos, e produção de pares [ mas, que na realidade esta produção de pares não acontece em nível quântico, ou seja, sempre ocorrem variações e efeitos conforme intensidades de energias, alcances, distribuições, condutividade e intensidade eletromagnética, variações e fluxos de temperaturas e outros fenômenos e agentes.

Como fontes pontuais de radiação gama, podem ser utilizadas 241${}^{241}$ Am (t 1∕2${}_{1∕2}$ = 433 anos e E γ${}_{\gamma }$ = 59,5 keV), 133${}^{133}$Ba (t 1∕2${}_{1∕2}$ = 10,5 anos, E γ${}_{\gamma }$ = 81,0, 302,9 e 356,0 keV), 137${}^{137}$ Cs (t 1∕2${}_{1∕2}$ = 30,2 anos e E γ${}_{\gamma }$ = 661,6 keV), 60${}^{60}$ Co (t 1∕2${}_{1∕2}$= 5,2 anos e E γ${}_{\gamma }$ = 1173 e 1332 keV). De forma aproximada, ao usar fontes de 241${}^{241}$ Am, 133${}^{133}$ Ba, 137${}^{137}$ Cs e 60${}^{60}$ Co é possível observar o efeito da variação da energia do fóton para valores de E o${}_o$ (onde E 0${}_0$ ≈$\approx$ 60keV), ≈$\approx$ 6E o${}_o$ , ≈$\approx$11E o${}_o$ e ≈$\approx$ 20E o${}_o$ , respectivamente. Estas são posicionadas junto a parte frontal do objeto com o auxílio de suportes.

distribuição de Graceli.

 o decaimento radioativo é um processo estatístico em que o número de eventos obedece uma distribuição de Graceli. Desse modo, a incerteza percentual do número de fótons emergentes N é dada por:

ΔN=N [ ACCdG]√N